МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ
6.4. Теплопроводность диэлектрических кристаллов
Как мы уже отмечали, кристалл можно считать резервуаром, наполненным своеобразным газом невзаимодействующих частиц – фононным газом. Явление теплопроводности кристаллов можно рассматривать как явление переноса энергии отдельными фононами. Вспомним, что теплопроводность для идеального газа определяется отношением:
, (6.24) где cV – удельная теплоемкость, 
- плотность, 
- средняя скорость, 
- средняя длина свободного пробега.
Подставив в (6.24) значения, характерные для фононного газа, получим:
, (6.25)
где 
(СV – молярная теплоемкость кристалла, М – молярная масса), 
- средняя длина свободного пробега фононов, вычисление которой представляет сложную задачу, 
- средняя скорость фононов.
Скорость фононов 
- это скорость звука, т.е. скорость упругих волн в кристалле. Если иметь экспериментальные значения 
, CV и 
для кристаллов, то можно найти длину свободного пробега фононов. Так, для кварца и поваренной соли при 273 К 
составляет соответственно 4*10-9 и 2,3*10-9 м, а при 83 К – 5,46*10-8 и 10-9 м.
Расчетные данные более или менее удовлетворительно отвечают опыту: теплопроводность кристаллов на два – три порядка превышает теплопроводность газов.
Заслуживает внимания замечательный опытный факт: теплопроводность металлических кристаллов на два – три порядка превышает теплопроводность диэлектрических (при температуре порядка 300 К). Очевидно, это связано с существованием в металле электронов проводимости.